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PbS膠體量子點(diǎn)（CQDs）由于具有帶隙寬、可調(diào)諧及溶液可加工性強(qiáng)等優(yōu)點(diǎn)，廣泛應(yīng)用于氣體傳感、太陽(yáng)能電池、紅外成像、光電探測(cè)及片上光源的集成光子器件中。然而，PbS CQDs普遍存在發(fā)射效率低和輻射方向性差的問(wèn)題，因而科學(xué)家嘗試?yán)冒雽?dǎo)體等離子體納米晶或全介質(zhì)納米諧振腔來(lái)增強(qiáng)PbS CQDs的近紅外熒光發(fā)射，使其成為更高效、更快的量子發(fā)射器。然而，普遍存在光場(chǎng)限制能力弱、Q值低的問(wèn)題。

近日，中國(guó)科學(xué)院上海微系統(tǒng)與信息技術(shù)研究所研究員武愛(ài)民團(tuán)隊(duì)與浙江大學(xué)副教授金毅團(tuán)隊(duì)合作，將BIC引入到PbS CQDs發(fā)光應(yīng)用，提出了支持對(duì)稱保護(hù)BIC的硅超表面通過(guò)激發(fā)相鄰的高Q泄露導(dǎo)波模式來(lái)增強(qiáng)室溫下PbS CQDs的自發(fā)輻射的方案，實(shí)現(xiàn)了硅基量子點(diǎn)近紅外片上發(fā)光。

該超表面由亞波長(zhǎng)尺寸的硅棒周期性排列而成（圖a），結(jié)構(gòu)具有各向異性且與偏振相關(guān)。它的反射率是入射光角度和波長(zhǎng)的函數(shù)。當(dāng)TE偏振激發(fā)時(shí)，對(duì)稱保護(hù)型BIC會(huì)出現(xiàn)在布里淵區(qū)的Γ點(diǎn)處（圖b），對(duì)應(yīng)的電場(chǎng)分布如圖c所示。研究基于洛倫茲擬合方法分別從仿真和實(shí)驗(yàn)反射譜中提取出Q值曲線（圖d），兩者趨勢(shì)一致，且激發(fā)的高Q導(dǎo)波模式可以有效的增強(qiáng)量子點(diǎn)的發(fā)射。由圖1e的實(shí)驗(yàn)結(jié)果可以看出，制備的超表面使包覆的PbS CQDs的熒光輻射顯著增強(qiáng)，且在波長(zhǎng)1408 nm處的發(fā)射峰的Q值高達(dá)251。進(jìn)一步，科研人員利用實(shí)驗(yàn)簡(jiǎn)單演示了該系統(tǒng)的傳感潛力。該工作將稀疏度為4/1000 μm²、直徑為60 nm的Au納米顆粒隨機(jī)分布在涂敷PbS CQDs的超表面頂部，通過(guò)與不含Au納米顆粒的樣品相比，PL峰從1408 nm紅移到1410 nm，且強(qiáng)度出現(xiàn)明顯的增強(qiáng)（圖f）。該研究為實(shí)現(xiàn)支持BIC的介電超表面可以有效地增強(qiáng)PbS CQDs的發(fā)射性能提供了設(shè)計(jì)指導(dǎo)與實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證，并為PbS CQDs在硅基片上光源和集成傳感器等各種實(shí)際應(yīng)用提供了新思路。

該團(tuán)隊(duì)提出的基于BIC超表面增強(qiáng)PbS CQDs近紅外發(fā)射的新方法，是一種普適、高效、功能廣泛的方法。該方法證明了BIC系統(tǒng)在熒光增強(qiáng)方面的有效性。它是提高PbS膠體量子點(diǎn)在光源和熒光傳感器等各種應(yīng)用中的最好選擇之一。通過(guò)提高制造精度或者合并的BIC可進(jìn)一步提高增強(qiáng)效果，并可以通過(guò)改變幾何尺寸來(lái)調(diào)節(jié)工作波長(zhǎng)。這種無(wú)源超表面結(jié)構(gòu)可以在商用CMOS平臺(tái)上以簡(jiǎn)單的工藝制造，因而它可以結(jié)合到硅光子集成中，用于硅基片上光源以及熒光傳感器，在多通道通信、近場(chǎng)傳感和紅外成像等領(lǐng)域均有廣闊的應(yīng)用前景。

相關(guān)研究成果以Fluorescence Enhancement of PbS Colloidal Quantum Dots from Silicon Metasurfaces Sustaining Bound States in the Continuum為題，在線發(fā)表在《納米光子學(xué)》（Nanophotonics）上。研究工作得到國(guó)家重點(diǎn)研發(fā)計(jì)劃、中國(guó)科學(xué)院青年創(chuàng)新促進(jìn)會(huì)、上海市學(xué)術(shù)帶頭人項(xiàng)目和國(guó)家自然科學(xué)基金的支持。

論文鏈接

（a）硅超表面的結(jié)構(gòu)示意圖。（b）TE偏振激發(fā)時(shí)，反射率是入射角和入射波長(zhǎng)的函數(shù)。在Γ處形成了一個(gè)對(duì)稱保護(hù)型BIC，對(duì)應(yīng)波長(zhǎng)為1391 nm。（c）對(duì)稱保護(hù)型BIC的Ey電場(chǎng)分布。灰線表示結(jié)構(gòu)邊界。（d）與BIC相鄰的泄露導(dǎo)波模式在同一能帶上的Q值隨入射角度的變化。虛線為實(shí)驗(yàn)結(jié)果，實(shí)線為仿真結(jié)果，插圖為硅超表面的SEM圖像。（e）在同一塊SOI襯底表面旋涂PbS CQDs，超表面結(jié)構(gòu)區(qū)域（黑色曲線）和無(wú)結(jié)構(gòu)區(qū)域（紅色曲線）的實(shí)測(cè)PL譜。插圖為頂部涂敷PbS CQDs的超表面的SEM圖像。（f）在超表面結(jié)構(gòu)上引入隨機(jī)Au納米顆粒前（紅色曲線）和后（黑色曲線）的實(shí)測(cè)PL譜。插圖為表面隨機(jī)分布Au納米顆粒的頂部涂敷PbS CQDs的超表面的SEM圖像。

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